Translation for "in reverse" to finnish

In reverse

adverb

• takaperin
• päinvastaisessa järjestyksessä

Translation examples

takaperin adverb

Snehta stands for the name of the City of Athens written in reverse, symbolically suggesting that resident artists are to rediscover Athens, and furthermore Greece, by reading it reversely or alternatively through their work and research.
Snehta sai nimensä Ateenan kaupungin takaperin kirjoitetusta englanninkielisestä nimestä, mikä viittaa symbolisesti siihen, että residenssitaiteilijat löytävät Ateenan ja myös Kreikan uudelleen joko lukemalla nimen takaperin tai työn ja tutkimuksensa kautta.

päinvastaisessa järjestyksessä adverb

Going carriage bike in reverse order. Facebook0
Vaelluspyörä pyörii päinvastaisessa järjestyksessä. Facebook0

All reports may be sorted in reverse order.
Kaikkia raportteja voidaan järjestellä päinvastaisessa järjestyksessä.

Rituals take place in reverse order during Brahminic funeral services.
Rituaalit toimitetaan päinvastaisessa järjestyksessä brahmiinien hautajaisissa.

The puzzles have identical clues, just in reversed order.
Tehtävillä on samanlaiset vihjeet, vain päinvastaisessa järjestyksessä.

To reassemble your device, follow these instructions in reverse order.
Kokoaminen laitteen, seuraa näitä ohjeita päinvastaisessa järjestyksessä.

Rituals take place in reverse order during Brahminic funeral services.[22
Rituaalit toimitetaan päinvastaisessa järjestyksessä brahmiinien hautajaisissa.[2

To install a new bumper, follow the steps in reverse order.
Asenna uusi puskurin noudattamalla ohjeita päinvastaisessa järjestyksessä.

After cleaning the drum assembly is carried out in reverse order. Tip
Rumpukokoonpanon puhdistaminen on suoritettu päinvastaisessa järjestyksessä. Tip

Replace switch or laying on it and collect the mixer in reverse order.
Vaihda kytkin tai makaa se ja kerää sekoittimen päinvastaisessa järjestyksessä.

Theodore means the same, with the root words in reverse order.
Snapsin jälkeen sama toistetaan päinvastaisessa järjestyksessä.

A regular polytope also has a dual polytope, represented by the Schläfli symbol elements in reverse order.
Säännöllisellä polytoopilla on myös duaalipolytooppi, jonka Schläflin symboli saadaan alkuperäisen polytoopin symbolista kääntämällä siinä esiintyvät luvut päinvastaiseen järjestykseen.

Expressed mathematically, this assumption may be written as ∫ Ω ′ L ( α A , α A , ν , ξ μ ) d 4 ξ − ∫ Ω L ( φ A , φ A , ν , x μ ) d 4 x = 0 {\displaystyle \int _{\Omega ^{\prime }}L\left(\alpha ^{A},{\alpha ^{A}}_{,\nu },\xi ^{\mu }\right)d^{4}\xi -\int _{\Omega }L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)d^{4}x=0} where the comma subscript indicates a partial derivative with respect to the coordinate(s) that follows the comma, e.g. φ A , σ = ∂ φ A ∂ x σ . {\displaystyle {\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial \varphi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}\,.} Since ξ is a dummy variable of integration, and since the change in the boundary Ω is infinitesimal by assumption, the two integrals may be combined using the four-dimensional version of the divergence theorem into the following form ∫ Ω { + ∂ ∂ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }\left\{\left+{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\right\}d^{4}x=0\,.} The difference in Lagrangians can be written to first-order in the infinitesimal variations as = ∂ L ∂ φ A δ ¯ φ A + ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A , σ . {\displaystyle \left={\frac {\partial L}{\partial \varphi ^{A}}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }\,.} However, because the variations are defined at the same point as described above, the variation and the derivative can be done in reverse order; they commute δ ¯ φ A , σ = δ ¯ ∂ φ A ∂ x σ = ∂ ∂ x σ ( δ ¯ φ A ) . {\displaystyle {\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\bar {\delta }}{\frac {\partial \varphi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}({\bar {\delta }}\varphi ^{A})\,.} Using the Euler–Lagrange field equations ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ ) = ∂ L ∂ φ A {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \varphi ^{A}}}} the difference in Lagrangians can be written neatly as = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ ) δ ¯ φ A + ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A , σ = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A ) . {\displaystyle {\begin{aligned}&\left\\={}&{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}\right){\bar {\delta }}\varphi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}\right).\end{aligned}}} Thus, the change in the action can be written as ∫ Ω ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A + L ( φ A , φ A , ν , x μ ) δ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}d^{4}x=0\,.} Since this holds for any region Ω, the integrand must be zero ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A + L ( φ A , φ A , ν , x μ ) δ x σ } = 0 . {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}=0\,.} For any combination of the various symmetry transformations, the perturbation can be written δ x μ = ε X μ {\displaystyle \delta x^{\mu }=\varepsilon X^{\mu }} δ φ A = ε Ψ A = δ ¯ φ A + ε L X φ A {\displaystyle \delta \varphi ^{A}=\varepsilon \Psi ^{A}={\bar {\delta }}\varphi ^{A}+\varepsilon {\mathcal {L}}_{X}\varphi ^{A}} where L X φ A {\displaystyle {\mathcal {L}}_{X}\varphi ^{A}} is the Lie derivative of φA in the Xμ direction.
Matemaattisesti tämä oletus voidaan kirjoittaa seuraavasti: ∫ Ω ′ L ( α A , α A , ν , ξ μ ) d 4 ξ − ∫ Ω L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) d 4 x = 0 {\displaystyle \int _{\Omega ^{\prime }}L\left(\alpha ^{A},{\alpha ^{A}}_{,\nu },\xi ^{\mu }\right)d^{4}\xi -\int _{\Omega }L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)d^{4}x=0} missä muuttujien jälkeen yläpuolelle kirjoitetut pilkut tarkoittavat osittaisderivaattoja niiden koordinaattien suhteen, jotka seuraavat pilkun jälkeen, toisin sanoen ϕ A , σ = ∂ ϕ A ∂ x σ . {\displaystyle {\phi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial \phi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}\,.} Koska ξ on pelkkä integroimisvakio ja koska rajan Ω muutos oletettiin infinitesimaaliseksi, nämä kaksi integraalia voidaan yhdistää divergenssilauseen neliulotteisen version mukaisesti seuraavaan muotoon: ∫ Ω { + ∂ ∂ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }\left\{\left+{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\right\}d^{4}x=0\,.} Lagrangen funktioiden erotus voidaan kirjoittaa ensimmäisessä kertaluvuissa infinitesimaalisilla muutoksilla: = ∂ L ∂ ϕ A δ ¯ ϕ A + ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A , σ . {\displaystyle \left={\frac {\partial L}{\partial \phi ^{A}}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }\,.} Koska nämä muutokset kuitenkin on määritelty samassa edellä selityssä pisteessä, muutokset ja derivoinnit voidaan suorittaa myös päinvastaisessa järjestyksessä; ne kommutoivat: δ ¯ ϕ A , σ = δ ¯ ∂ ϕ A ∂ x σ = ∂ ∂ x σ ( δ ¯ ϕ A ) . {\displaystyle {\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }={\bar {\delta }}{\frac {\partial \phi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\bar {\delta }}\phi ^{A}\right)\,.} Käyttämällä Eulerin-Lagrangen kenttäyhtälöä ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ ) = ∂ L ∂ ϕ A {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \phi ^{A}}}} Lagrangen funktioiden erotus voidaan kirjoittaa yksinkertaisesti muotoon = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ ) δ ¯ ϕ A + ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A , σ = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A ) . {\displaystyle \left={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}\right){\bar {\delta }}\phi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}\right)\,.} Näin ollen aktion muutokseksi saadaan ∫ Ω ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A + L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) δ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}d^{4}x=0\,.} Koska tämä pätee missä tahansa alueessa Ω, integrandin on oltava nolla ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A + L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) δ x σ } = 0 . {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}=0\,.} .