Translation for "sähkömagneettiset kentät" to english

Sähkömagneettiset kentät

• electromagnetic fields

Translation examples

electromagnetic fields

Sähkömagneettiset kentät (EMF) Tämä Philips-laite vastaa kaikkia sähkömagneettisia kenttiä (EMF) koskevia standardeja.
Electromagnetic fields (EMF) This Philips appliance complies with all standards regarding electromagnetic fields (EMF).

Induktiolaturit tyypillisesti käyttävät induktiosilmukkaa muuttuvan sähkömagneettisen kentän luomiseen.
A frequency generator is then used to energize the coils to create a pulsed electromagnetic field.

1920-luvun lopulla kehitettyjä kvantti­mekaniikan lakeja sovellettiin ensimmäiseksi sähkömagneettisiin kenttiin.
In the late 1920s, the new rules of quantum mechanics were first applied to the electromagnetic fields.

Fysiikassa potentiaalin avulla on muodostettu esimerkiksi sähkömagneettisen kentän ja gravitaatiokentän yhtälöt sekä virtaus­dynamiikassa potentiaalivirta, nesteen tai kaasun virtauksen likimääräinen kuvailu olettamalla, että tiheys on vakio, viskositeetti nolla ja virtaus pyörteetöntä.
Examples in physics of equations defined by a potential include the electromagnetic field, the gravitational field, and, in fluid dynamics, potential flow, which is an approximation to fluid flow assuming constant density, zero viscosity, and irrotational flow.

Niitä kuvaavat Maxwellin yhtälöt, ryhmä differentiaaliyhtälöitä, jotka osoittavat, miten kentät E ja B riippuvat varaus- ja virrantiheyksistä ρ ja J. 1800-luvun lopulla sähkömagneettisen kentän katsottiin muodostuvan kahdesta vektorikentästä avaruudessa.
They are determined by Maxwell's equations, a set of differential equations which directly relate E and B to ρ and J. Alternatively, one can describe the system in terms of its scalar and vector potentials V and A. A set of integral equations known as retarded potentials allow one to calculate V and A from ρ and J, and from there the electric and magnetic fields are determined via the relations E = − ∇ V − ∂ A ∂ t {\displaystyle \mathbf {E} =-{\boldsymbol {\nabla }}V-{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}} B = ∇ × A . {\displaystyle \mathbf {B} ={\boldsymbol {\nabla }}\times \mathbf {A} .} At the end of the 19th century, the electromagnetic field was understood as a collection of two vector fields in space.

Nämä kenttäyhtälöt ovat ∂ μ ( ∂ L ∂ ( ∂ μ ψ ) ) = ∂ μ ( i ψ ¯ γ μ ) {\displaystyle \partial _{\mu }\left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\psi )}}\right)=\partial _{\mu }\left(i{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }\right)\,} ∂ L ∂ ψ = − e ψ ¯ γ μ A μ − m ψ ¯ {\displaystyle {\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \psi }}=-e{\bar {\psi }}\gamma _{\mu }A^{\mu }-m{\bar {\psi }}\,} Laittamalla nämä kaksi takaisin Eulerin-Lagrangen yhtälöön (2), jolloin saadaan i ∂ μ ψ ¯ γ μ + e ψ ¯ γ μ A μ + m ψ ¯ = 0 {\displaystyle i\partial _{\mu }{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }+e{\bar {\psi }}\gamma _{\mu }A^{\mu }+m{\bar {\psi }}=0\,} ja kompleksikonjugaatti i γ μ ∂ μ ψ − e γ μ A μ ψ − m ψ = 0. {\displaystyle i\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi -e\gamma _{\mu }A^{\mu }\psi -m\psi =0.\,} Jos keskimmäinen termi laitetaan oikealle puolelle, saadaan: Vasemmanpuoleinen on kuten alkuperäinen Diracin yhtälö ja oikeanpuoleinen on vuorovaikutus sähkömagneettisen kentän kanssa.
Using the field-theoretic Euler–Lagrange equation for ψ, The derivatives of the Lagrangian concerning ψ are ∂ μ ( ∂ L ∂ ( ∂ μ ψ ) ) = ∂ μ ( i ψ ¯ γ μ ) , {\displaystyle \partial _{\mu }\left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\psi )}}\right)=\partial _{\mu }\left(i{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }\right),} ∂ L ∂ ψ = − e ψ ¯ γ μ ( A μ + B μ ) − m ψ ¯ . {\displaystyle {\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \psi }}=-e{\bar {\psi }}\gamma _{\mu }(A^{\mu }+B^{\mu })-m{\bar {\psi }}.} Inserting these into (2) results in i ∂ μ ψ ¯ γ μ + e ψ ¯ γ μ ( A μ + B μ ) + m ψ ¯ = 0 , {\displaystyle i\partial _{\mu }{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }+e{\bar {\psi }}\gamma _{\mu }(A^{\mu }+B^{\mu })+m{\bar {\psi }}=0,} with Hermitian conjugate i γ μ ∂ μ ψ − e γ μ ( A μ + B μ ) ψ − m ψ = 0. {\displaystyle i\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi -e\gamma _{\mu }(A^{\mu }+B^{\mu })\psi -m\psi =0.} Bringing the middle term to the right-hand side yields The left-hand side is like the original Dirac equation, and the right-hand side is the interaction with the electromagnetic field.