Translation for "reversal" to finnish
Similar context phrases
Translation examples
noun
The image with shift, car, reverse, gear Dennis Debono - Dreamstime .
Kuva muutos, auto, peruutusvaihde, vaihde Dennis Debono - Dreamstime .
In reverse engineering, the three coordinate measuring machine is an important equipment.
Muutos lähdekoodiksi kolme koordinoi mittaaminen machine on tärkeä laitteiden.
In speed change box, the speed is changed by sliding gear forward 4, reverse 1.
Vuonna nopeuden muutos laatikko, nopeus muutetaan työntä
The change in heart rate was reversible upon discontinuation of liraglutide (see section 4.4).
Sydämen sykkeen muutos palautui, kun liraglutidihoito lopetettiin (ks. kohta 4.4).
Try modifying your browser’s settings, if what you change is not reversed, the removal process was a success.
Kokeile muuttaa selaimesi asetuksia, jos muutos on ollut päinvastainen, poisto prosessi oli menestys.
This can’t be reversed, so you should make this change only if you intend to combine your libraries.
Toimintoa ei voi kumota, joten tee tämä muutos vain silloin, jos haluat yhdistää kirjastosi.
Disabling is performed at all points of connection, from which would flow stress also taking into account the reverse transformation.
Poistaminen käytöstä tehdään kaikissa kohdissa yhteyden, josta virtaisi stressiä ottaen huomioon myös päinvastainen muutos.
By operate the transfer case speed change level, the swivel head have 8 forward speeds and 2 reverse speeds.
Mukaan toimivat jakovaihteisto nopeuden muutos tasolla, kääntyvä pää on 8 vaihdetta eteenpäin ja 2 taakse speeds.
This is essentially a forced Reverse modifier.
Itse asiassa muutos kuitenkin vain virallisti jo vakiintuneen käytännön.
Uniquely, they are also able to perform this motion in reverse just as effectively.
Muutos toimii yhtä vaivattomasti myös toiseen suuntaan.
The fluctuation–dissipation theorem says that when there is a process that dissipates energy, turning it into heat (e.g., friction), there is a reverse process related to thermal fluctuations.
Muistimetalli on metalliseos, joka muuttaa hilarakennettaan (kiderakenne) austeniittisen ja martensiittisen välillä lämpötilasta riippuen niin että muutos tapahtuu reversiibelin prosessin kautta.
Stated in modern terms, they are as follows: Lavoisier and Laplace's law (1780): The energy change accompanying any transformation is equal and opposite to energy change accompanying the reverse process.
Laskut liittyvät usein lämpökapasiteettiin, palamislämpöön ja muodostumislämpöön Kaikki lämpökemian lait nojaavat kahteen toteamukseen: Lavoisierin ja Laplacen laki (1782): Lämmön muutos, joka liittyy johonkin muutokseen on yhtä suuri ja vastakkainen verrattuna sen vastakkaiseen muutokseen.
Expressed mathematically, this assumption may be written as ∫ Ω ′ L ( α A , α A , ν , ξ μ ) d 4 ξ − ∫ Ω L ( φ A , φ A , ν , x μ ) d 4 x = 0 {\displaystyle \int _{\Omega ^{\prime }}L\left(\alpha ^{A},{\alpha ^{A}}_{,\nu },\xi ^{\mu }\right)d^{4}\xi -\int _{\Omega }L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)d^{4}x=0} where the comma subscript indicates a partial derivative with respect to the coordinate(s) that follows the comma, e.g. φ A , σ = ∂ φ A ∂ x σ . {\displaystyle {\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial \varphi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}\,.} Since ξ is a dummy variable of integration, and since the change in the boundary Ω is infinitesimal by assumption, the two integrals may be combined using the four-dimensional version of the divergence theorem into the following form ∫ Ω { + ∂ ∂ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }\left\{\left+{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\right\}d^{4}x=0\,.} The difference in Lagrangians can be written to first-order in the infinitesimal variations as = ∂ L ∂ φ A δ ¯ φ A + ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A , σ . {\displaystyle \left={\frac {\partial L}{\partial \varphi ^{A}}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }\,.} However, because the variations are defined at the same point as described above, the variation and the derivative can be done in reverse order; they commute δ ¯ φ A , σ = δ ¯ ∂ φ A ∂ x σ = ∂ ∂ x σ ( δ ¯ φ A ) . {\displaystyle {\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\bar {\delta }}{\frac {\partial \varphi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}({\bar {\delta }}\varphi ^{A})\,.} Using the Euler–Lagrange field equations ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ ) = ∂ L ∂ φ A {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \varphi ^{A}}}} the difference in Lagrangians can be written neatly as = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ ) δ ¯ φ A + ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A , σ = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A ) . {\displaystyle {\begin{aligned}&\left\\={}&{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}\right){\bar {\delta }}\varphi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\varphi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}\right).\end{aligned}}} Thus, the change in the action can be written as ∫ Ω ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A + L ( φ A , φ A , ν , x μ ) δ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}d^{4}x=0\,.} Since this holds for any region Ω, the integrand must be zero ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ φ A , σ δ ¯ φ A + L ( φ A , φ A , ν , x μ ) δ x σ } = 0 . {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\varphi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\varphi ^{A}+L\left(\varphi ^{A},{\varphi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}=0\,.} For any combination of the various symmetry transformations, the perturbation can be written δ x μ = ε X μ {\displaystyle \delta x^{\mu }=\varepsilon X^{\mu }} δ φ A = ε Ψ A = δ ¯ φ A + ε L X φ A {\displaystyle \delta \varphi ^{A}=\varepsilon \Psi ^{A}={\bar {\delta }}\varphi ^{A}+\varepsilon {\mathcal {L}}_{X}\varphi ^{A}} where L X φ A {\displaystyle {\mathcal {L}}_{X}\varphi ^{A}} is the Lie derivative of φA in the Xμ direction.
Matemaattisesti tämä oletus voidaan kirjoittaa seuraavasti: ∫ Ω ′ L ( α A , α A , ν , ξ μ ) d 4 ξ − ∫ Ω L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) d 4 x = 0 {\displaystyle \int _{\Omega ^{\prime }}L\left(\alpha ^{A},{\alpha ^{A}}_{,\nu },\xi ^{\mu }\right)d^{4}\xi -\int _{\Omega }L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)d^{4}x=0} missä muuttujien jälkeen yläpuolelle kirjoitetut pilkut tarkoittavat osittaisderivaattoja niiden koordinaattien suhteen, jotka seuraavat pilkun jälkeen, toisin sanoen ϕ A , σ = ∂ ϕ A ∂ x σ . {\displaystyle {\phi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial \phi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}\,.} Koska ξ on pelkkä integroimisvakio ja koska rajan Ω muutos oletettiin infinitesimaaliseksi, nämä kaksi integraalia voidaan yhdistää divergenssilauseen neliulotteisen version mukaisesti seuraavaan muotoon: ∫ Ω { + ∂ ∂ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }\left\{\left+{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\right\}d^{4}x=0\,.} Lagrangen funktioiden erotus voidaan kirjoittaa ensimmäisessä kertaluvuissa infinitesimaalisilla muutoksilla: = ∂ L ∂ ϕ A δ ¯ ϕ A + ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A , σ . {\displaystyle \left={\frac {\partial L}{\partial \phi ^{A}}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }\,.} Koska nämä muutokset kuitenkin on määritelty samassa edellä selityssä pisteessä, muutokset ja derivoinnit voidaan suorittaa myös päinvastaisessa järjestyksessä; ne kommutoivat: δ ¯ ϕ A , σ = δ ¯ ∂ ϕ A ∂ x σ = ∂ ∂ x σ ( δ ¯ ϕ A ) . {\displaystyle {\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }={\bar {\delta }}{\frac {\partial \phi ^{A}}{\partial x^{\sigma }}}={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\bar {\delta }}\phi ^{A}\right)\,.} Käyttämällä Eulerin-Lagrangen kenttäyhtälöä ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ ) = ∂ L ∂ ϕ A {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \phi ^{A}}}} Lagrangen funktioiden erotus voidaan kirjoittaa yksinkertaisesti muotoon = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ ) δ ¯ ϕ A + ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A , σ = ∂ ∂ x σ ( ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A ) . {\displaystyle \left={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}\right){\bar {\delta }}\phi ^{A}+{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}{\phi ^{A}}_{,\sigma }={\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}\right)\,.} Näin ollen aktion muutokseksi saadaan ∫ Ω ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A + L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) δ x σ } d 4 x = 0 . {\displaystyle \int _{\Omega }{\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}d^{4}x=0\,.} Koska tämä pätee missä tahansa alueessa Ω, integrandin on oltava nolla ∂ ∂ x σ { ∂ L ∂ ϕ A , σ δ ¯ ϕ A + L ( ϕ A , ϕ A , ν , x μ ) δ x σ } = 0 . {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial x^{\sigma }}}\left\{{\frac {\partial L}{\partial {\phi ^{A}}_{,\sigma }}}{\bar {\delta }}\phi ^{A}+L\left(\phi ^{A},{\phi ^{A}}_{,\nu },x^{\mu }\right)\delta x^{\sigma }\right\}=0\,.} .
noun
How many English words do you know?
Test your English vocabulary size, and measure how many words you know.
Online Test