Translation for "d's" to finnish

D's

• d: t

Translation examples

d: t

Car rental in Bilbao, Spain: Bilbao D/T in Bilbao | spain.info India
Autonvuokraus kaupungissa Bilbao Espanjassa. Bilbao D/T kaupungissa

D. 't Hart, on this campsite in June 2013 7.4
D. 't Hart, tällä leirintäalueella paikassa kesäkuuta 2013 7,4

Proposal for a directive Article 3 – paragraph 1 – point d t (new)
Ehdotus direktiiviksi 3 artikla – 1 kohta – d t alakohta (uusi)

Car rental in Bilbao, Spain: Bilbao D/T in Bilbao | spain.info in english
Autonvuokraus kaupungissa Bilbao Espanjassa. Bilbao D/T kaupungissa Bilbao | spain.info suomeski

D T,R is the average absorbed dose in tissue or organ T caused by radiation quality R.
D T,R on säteilylaadusta R aiheutuva, kudoksen tai elimen T keskimääräinen absorboitunut annos.

w R is the radiation weighting factor for radiation quality R, and D T,R is the average absorbed dose in tissue or organ T caused by radiation quality R.
w R on säteilyn painotuskerroin säteilylaadulle R D T,R on säteilylaadusta R aiheutuva, kudoksen tai elimen T keskimääräinen absorboitunut annos.

In addition, the door complies with device group II, category 2 G, T4 or category 3 D T 80° C and may be used in accordance with Directive 94/9/EC.
Lisäksi ovi vastaa laiteryhmää II, luokkaa 2 G, T4 tai luokkaa 3 D T 80o C, ja sitä voi käyttää direktiivin 94/9/EY mukaisesti.

The equivalent dose H T,R in tissue or organ T is obtained by multiplying the average absorbed dose D T,R in the tissue or organ by a radiation weighting factor w R:
Ekvivalenttiannos Kudoksen tai elimen T ekvivalenttiannos H T,R on säteilyn painotuskertoimella w R kerrottu kudoksen tai elimen keskimääräinen absorboitunut annos D T,R:

D. T. Suzuki.
D. T. Suzukin kanssa.

Still considering 1-dimensional time, let S = ∫ L d t = ∫ d t {\displaystyle {\begin{aligned}{\mathcal {S}}&=\int {\mathcal {L}}\,\mathrm {d} t\\&=\int \left\,\mathrm {d} t\end{aligned}}} i.e. N Newtonian particles where the potential only depends pairwise upon the relative displacement.
Käsitellään edelleen yksiulotteista aikaa ja olkoon S = ∫ L d t = ∫ d t {\displaystyle {\begin{aligned}{\mathcal {S}}&=\int {\mathcal {L}}\,\mathrm {d} t\\&=\int \left\,\mathrm {d} t\end{aligned}}} toisin sanoen on N Newtonin fysiikan mukaista hiukkasta systeemissä, jonka potentiaali riippuu vain pareittain hiukkasten suhteellisesta liikkeestä.

The four-velocity of a particle is defined by: U = d X d τ = d X d t d t d τ = γ ( u ) ( c , u ) , {\displaystyle \mathbf {U} ={\frac {d\mathbf {X} }{d\tau }}={\frac {d\mathbf {X} }{dt}}{\frac {dt}{d\tau }}=\gamma (\mathbf {u} )\left(c,\mathbf {u} \right),} Geometrically, U is a normalized vector tangent to the world line of the particle.
Hiukkasen nelinopeus määritellään seuraavasti: U = d X d τ = d X d t d t d τ = γ ( u ) ( c , u ) , {\displaystyle \mathbf {U} ={\frac {d\mathbf {X} }{d\tau }}={\frac {d\mathbf {X} }{dt}}{\frac {dt}{d\tau }}=\gamma (\mathbf {u} )\left(c,\mathbf {u} \right),} Geometrisesti U on hiukkasen maailmanviivan tangenttivektori.

The quantity ( d x d t ) 2 + ( d y d t ) 2 {\displaystyle {\sqrt {\left({dx \over dt}\right)^{2}+\left({dy \over dt}\right)^{2}}}} comes from the Pythagorean theorem and represents a small segment of the arc of the curve, as in the arc length formula.
Tässä esiintyvä lauseke ( d x d t ) 2 + ( d y d t ) 2 {\displaystyle {\sqrt {\left({dx \over dt}\right)^{2}+\left({dy \over dt}\right)^{2}}}} seuraa Pythagoraan lauseesta ja esittää käyrän kaaren pienintä osuutta samoin kuin kaaren­pituuden kanssa.

The four-acceleration is given by: A = d U d τ = γ ( u ) ( d γ ( u ) d t c , d γ ( u ) d t u + γ ( u ) a ) . {\displaystyle \mathbf {A} ={\frac {d\mathbf {U} }{d\tau }}=\gamma (\mathbf {u} )\left({\frac {d{\gamma }(\mathbf {u} )}{dt}}c,{\frac {d{\gamma }(\mathbf {u} )}{dt}}\mathbf {u} +\gamma (\mathbf {u} )\mathbf {a} \right).} where a = du/dt is the coordinate 3-acceleration.
Kappaleen nelikiihtyvyys määritellään seuraavasti: A = d U d τ = γ ( u ) ( d γ ( u ) d t c , d γ ( u ) d t u + γ ( u ) a ) . {\displaystyle \mathbf {A} ={\frac {d\mathbf {U} }{d\tau }}=\gamma (\mathbf {u} )\left({\frac {d{\gamma }(\mathbf {u} )}{dt}}c,{\frac {d{\gamma }(\mathbf {u} )}{dt}}\mathbf {u} +\gamma (\mathbf {u} )\mathbf {a} \right).} missä a = du/dt kolmiulotteinen kiihtyvyys.

This principle results in the Euler–Lagrange equations, d d t ( ∂ L ∂ q ˙ ) = ∂ L ∂ q . {\displaystyle {\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\dot {\mathbf {q} }}}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \mathbf {q} }}~.} Thus, if one of the coordinates, say qk, does not appear in the Lagrangian, the right-hand side of the equation is zero, and the left-hand side requires that d d t ( ∂ L ∂ q ˙ k ) = d p k d t = 0 , {\displaystyle {\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}\right)={\frac {dp_{k}}{dt}}=0~,} where the momentum p k = ∂ L ∂ q ˙ k {\displaystyle p_{k}={\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}} is conserved throughout the motion (on the physical path).
Tämä periaate seuraa Eulerin-Lagrangen yhtälöistä, d d t ( ∂ L ∂ q ˙ ) = ∂ L ∂ q . {\displaystyle {\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\dot {\mathbf {q} }}}}\right)={\frac {\partial L}{\partial \mathbf {q} }}~.} Jos siis yksi koordinaateista, esimerkiksi qk, ei esiinny Lagrangen funktiossa, yhtälön oikea puoli on nolla ja vasemman puolen on oltava d d t ( ∂ L ∂ q ˙ k ) = d p k d t = 0 , {\displaystyle {\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}\right)={\frac {dp_{k}}{dt}}=0~,} missä liikemäärä p k = ∂ L ∂ q ˙ k {\displaystyle p_{k}={\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}} säilyy koko liikkeen ajan.

Thus the first order component of precession due to the Sun is: d ψ S d t = 3 2 S E {\displaystyle {\frac {d\psi _{S}}{dt}}={\frac {3}{2}}\left_{S}\left_{E}} whereas that due to the Moon is: d ψ L d t = 3 2 L E {\displaystyle {\frac {d\psi _{L}}{dt}}={\frac {3}{2}}\left_{L}\left_{E}} where i is the angle between the plane of the Moon's orbit and the ecliptic plane.
Niinpä Auringon aiheuttaman prekession ensimmäisen asteen komponentti on: d ψ S d t = 3 2 S E {\displaystyle {\frac {d\psi _{S}}{dt}}={\frac {3}{2}}\left_{S}\left_{E}} kun taas Kuun aiheuttamalle prekessiolle se on: d ψ L d t = 3 2 L E {\displaystyle {\frac {d\psi _{L}}{dt}}={\frac {3}{2}}\left_{L}\left_{E}} missä i on Kuun ratatason ja ekliptikan tason välinen kulma.

If the curve is described by the parametric functions x(t), y(t), with t ranging over some interval , and the axis of revolution is the y-axis, then the area Ay is given by the integral A y = 2 π ∫ a b x ( t ) ( d x d t ) 2 + ( d y d t ) 2 d t , {\displaystyle A_{y}=2\pi \int _{a}^{b}x(t)\,{\sqrt {\left({dx \over dt}\right)^{2}+\left({dy \over dt}\right)^{2}}}\,dt,} provided that x(t) is never negative between the endpoints a and b.
Jos pyörähtävällä käyrällä on parametriesitys ( x ( t ) , y ( t ) ) {\displaystyle (x(t),y(t))} , missä t vaihtelee jollakin välillä {\displaystyle } ja pyörähdys­akselina on y-akseli, pyörähdys­pinnan pinta-ala Ay voidaan laskea integraalilla A y = 2 π ∫ a b x ( t ) ( d x d t ) 2 + ( d y d t ) 2 d t , {\displaystyle A_{y}=2\pi \int _{a}^{b}x(t)\,{\sqrt {\left({dx \over dt}\right)^{2}+\left({dy \over dt}\right)^{2}}}\,dt,} edellyttäen, että x(t) ei päätepisteiden a ja b välillä saa missään negatiivisia arvoja.