Перевод для "missä d" на английский

Missä d

• where d

Примеры перевода

where d

missä D on G:n astematriisi ja A on G:n vierusmatriisi.
where D is the degree matrix and A is the adjace

Oma todiste menee seuraavasti: circumcenter, kolmio BFC on samanaikaisesti circumcenter, kolmio BA'C; siten, sijaitsee linjan A'D, missä D on midpoint, BC, ja olemme .
My proof goes as follows: The circumcenter of triangle BFC is simultaneously the circumcenter of triangle BA'C; hence, lies on the line A'D, where D is the midpoint of BC, and we have .

Jos kohta M on sisältä kolmion Ja sitten linjan kautta M rinnakkain AB täyttää säteiltä OA, OB pisteisiin A ', B' ja paikoitellen H-kohta M A'B 'on segmentin D'E' missä D, E " jalat, A'-ja B'-korkeus, kolmio .
If the point M is inside of the triangle, then a line through M parallel to AB meets the rays OA, OB at points A', B' and the locus of H for the point M on A'B' is the segment D'E' where D', E' are the feet of the A'- and B'-altitudes of the triangle .

Toisin sanoen se on kuvaus M : R 2 → R 2 {\displaystyle M:{\textbf {R}}^{2}\to {\textbf {R}}^{2}} jossa jokaiselle tason pisteparille p, q pätee d ( p , q ) = d ( M ( p ) , M ( q ) ) , {\displaystyle d(p,q)=d(M(p),M(q)),\,\!} missä d(p, q) on pisteiden p ja q välinen tavanomainen euklidinen etäisyys.
That is, it is a map M : R 2 → R 2 {\displaystyle M:{\textbf {R}}^{2}\to {\textbf {R}}^{2}} such that for any points p and q in the plane, d ( p , q ) = d ( M ( p ) , M ( q ) ) , {\displaystyle d(p,q)=d(M(p),M(q)),} where d(p, q) is the usual Euclidean distance between p and q.

Tämä on täysin yhtäpitävä sen kanssa, että radan karakteristinen energia eli ratanopeuden neliö kappaleen etäännyttyä äärettömän kauas on nolla: C 3 = 0 {\displaystyle C_{3}=0} Barkerin yhtälö kertoo, kuinka suuri on paraabeliradalla liikkuvan kappaleen luonnollinen anomalia milläkin hetkellä. t − T = 1 2 p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} missä: D = tan(ν/2), ν on radan luonnollinen anomalia, t on se hetki, jolloin luonnollisella anomalialla on kyseinen ervo, T on hetki, jolloin kappale on radan periapsiksessa, μ on standardi gravitaatioparametri, p on radan semi-latus rectum ( p = h2/μ ) Yleisemmin aika, joka kuluu kappaleen siirtyessä yhdestä radan pisteestä toiseen, on t f − t 0 = 1 2 p 3 μ ( D f + 1 3 D f 3 − D 0 − 1 3 D 0 3 ) {\displaystyle t_{f}-t_{0}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D_{f}+{\frac {1}{3}}D_{f}^{3}-D_{0}-{\frac {1}{3}}D_{0}^{3}\right)} Yhtälö voidaan ilmaista myös periapsiksesta mitatun etäisyyen avulla paraabeliradalla rp = p/2: t − T = 2 r p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\sqrt {\frac {2r_{p}^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Toisin kuin Keplerin yhtälö, jolla lasketaan luonnolliset anomaliat ellipsi- ja hyperbeliradoilla, Barkerin yhtälön mukainen luonnollinen anomalia voidaan ratkaista suoraan mille tahansa ajanhetkelle 't.
This is entirely equivalent to the characteristic energy (square of the speed at infinity) being 0: C 3 = 0 {\displaystyle C_{3}=0} Barker's equation relates the time of flight to the true anomaly of a parabolic trajectory. t − T = 1 2 p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Where: D = tan(ν/2), ν is the true anomaly of the orbit t is the current time in seconds T is the time of periapsis passage in seconds μ is the standard gravitational parameter p is the semi-latus rectum of the trajectory ( p = h2/μ ) More generally, the time between any two points on an orbit is t f − t 0 = 1 2 p 3 μ ( D f + 1 3 D f 3 − D 0 − 1 3 D 0 3 ) {\displaystyle t_{f}-t_{0}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D_{f}+{\frac {1}{3}}D_{f}^{3}-D_{0}-{\frac {1}{3}}D_{0}^{3}\right)} Alternately, the equation can be expressed in terms of periapsis distance, in a parabolic orbit rp = p/2: t − T = 2 r p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\sqrt {\frac {2r_{p}^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Unlike Kepler's equation, which is used to solve for true anomalies in elliptical and hyperbolic trajectories, the true anomaly in Barker's equation can be solved directly for t.