Перевод для "convenient to" на финский

Convenient to

• kätevä

Примеры перевода

kätevä

Very convenient to maintain.
Erittäin kätevä ylläpitää.

Very convenient to freeways.
Erittäin kätevä moottoriteitä.

Easy and convenient to install
Helppo ja kätevä asentaa

Convenient to use with stand
kätevä käyttää jalustan kanssa

Fun, easy, convenient to use
hauskaa, helppoa, kätevä käyttää

Mask style,convenient to wear.
naamio tyyli, kätevä käyttää.

It is convenient to operate.
Se on kätevä käyttää.

Safe and convenient to use.
Turvallinen ja kätevä käyttää.

Small and convenient to carry.
Pieni ja kätevä kuljettaa.

For the case of rotations about the z-axis only, the spacelike part of the Lorentz matrix reduces to the rotation matrix about the z-axis: ( A ′ 0 A ′ 1 A ′ 2 A ′ 3 ) = ( 1 0 0 0 0 cos ⁡ θ − sin ⁡ θ 0 0 sin ⁡ θ cos ⁡ θ 0 0 0 0 1 ) ( A 0 A 1 A 2 A 3 ) . {\displaystyle {\begin{pmatrix}{A'}^{0}\\{A'}^{1}\\{A'}^{2}\\{A'}^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&\cos \theta &-\sin \theta &0\\0&\sin \theta &\cos \theta &0\\0&0&0&1\\\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}A^{0}\\A^{1}\\A^{2}\\A^{3}\end{pmatrix}}\ .} For two frames moving at constant relative three-velocity v (not four-velocity, see below), it is convenient to denote and define the relative velocity in units of c by: β = ( β 1 , β 2 , β 3 ) = 1 c ( v 1 , v 2 , v 3 ) = 1 c v . {\displaystyle {\boldsymbol {\beta }}=(\beta _{1},\,\beta _{2},\,\beta _{3})={\frac {1}{c}}(v_{1},\,v_{2},\,v_{3})={\frac {1}{c}}\mathbf {v} \,.} Then without rotations, the matrix Λ has components given by: Λ 00 = γ , Λ 0 i = Λ i 0 = − γ β i , Λ i j = Λ j i = ( γ − 1 ) β i β j β 2 + δ i j = ( γ − 1 ) v i v j v 2 + δ i j , {\displaystyle {\begin{aligned}\Lambda _{00}&=\gamma ,\\\Lambda _{0i}&=\Lambda _{i0}=-\gamma \beta _{i},\\\Lambda _{ij}&=\Lambda _{ji}=(\gamma -1){\dfrac {\beta _{i}\beta _{j}}{\beta ^{2}}}+\delta _{ij}=(\gamma -1){\dfrac {v_{i}v_{j}}{v^{2}}}+\delta _{ij},\\\end{aligned}}\,\!} where the Lorentz factor is defined by: γ = 1 1 − β ⋅ β , {\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\boldsymbol {\beta }}\cdot {\boldsymbol {\beta }}}}}\,,} and δij is the Kronecker delta.
Jos rotaatio tapahtuu vain z-akselin ympäri, Lorentzin matriisin paikan­luontoinen osa yksin­kertaistuu rotaatiomatriisiksi z-akselin ympäri: ( A ′ 0 A ′ 1 A ′ 2 A ′ 3 ) = ( 1 0 0 0 0 cos ⁡ θ − sin ⁡ θ 0 0 sin ⁡ θ cos ⁡ θ 0 0 0 0 1 ) ( A 0 A 1 A 2 A 3 ) . {\displaystyle {\begin{pmatrix}{A'}^{0}\\{A'}^{1}\\{A'}^{2}\\{A'}^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&\cos \theta &-\sin \theta &0\\0&\sin \theta &\cos \theta &0\\0&0&0&1\\\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}A^{0}\\A^{1}\\A^{2}\\A^{3}\end{pmatrix}}\ .} Kun kaksi vertailu­järjestelmää liikkuu toistensa suhteen tasaisella nopeudella v (tässä tarkoitetaan tavan­omaista nopeutta kolmi­ulotteisessa avaruudessa, ei jäljempänä määriteltävää neli­nopeutta), on kätevää käyttää suhteellisen nopeuden yksikkönä valon­nopeutta c seuraavasti: β = ( β 1 , β 2 , β 3 ) = 1 c ( v 1 , v 2 , v 3 ) = 1 c v . {\displaystyle {\boldsymbol {\beta }}=(\beta _{1},\,\beta _{2},\,\beta _{3})={\frac {1}{c}}(v_{1},\,v_{2},\,v_{3})={\frac {1}{c}}\mathbf {v} \,.} Täten kun rotaatiota ei ole eli molempien vertailu­järjestelmien koordinaatti­akselit ovat saman­suuntaiset, matriisin Λ komponentit ovat: Λ 00 = γ , Λ 0 i = Λ i 0 = − γ β i , Λ i j = Λ j i = ( γ − 1 ) β i β j β 2 + δ i j = ( γ − 1 ) v i v j v 2 + δ i j , {\displaystyle {\begin{aligned}\Lambda _{00}&=\gamma ,\\\Lambda _{0i}&=\Lambda _{i0}=-\gamma \beta _{i},\\\Lambda _{ij}&=\Lambda _{ji}=(\gamma -1){\dfrac {\beta _{i}\beta _{j}}{\beta ^{2}}}+\delta _{ij}=(\gamma -1){\dfrac {v_{i}v_{j}}{v^{2}}}+\delta _{ij},\\\end{aligned}}\,\!} missä γ {\displaystyle \gamma } on Lorentzin tekijä γ = 1 1 − β ⋅ β , {\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\boldsymbol {\beta }}\cdot {\boldsymbol {\beta }}}}}\,,} ja δij on Kroneckerin delta.