Перевод для "can be solved" на финский

Can be solved

• voidaan ratkaista

Примеры перевода

voidaan ratkaista

All your problems can be solved.
Kaikki ongelmanne voidaan ratkaista.

Even long-standing conflicts can be solved.
Pitkäkestoisetkin selkkaukset voidaan ratkaista.

Both of these can be solved in principle.
Molemmat voidaan ratkaista periaatteessa.

Sudoku can be solved in different ways.
Sudoku voidaan ratkaista eri tavoin.

The application of ultrasonic cleaning machines can be solved.
Ultraäänipuhdistuskoneiden käyttö voidaan ratkaista.

All of your problems can be solved immediately.
Kaikki ongelmat voidaan ratkaista heti.

Global issues can be solved with family members.
Globaalit kysymykset voidaan ratkaista perheenjäseniä.

All these problems can be solved at once.
Kaikki nämä tehtävät voidaan ratkaista kerralla.

This problem can be solved by electronic recording.
Tämä ongelma voidaan ratkaista sähköisellä tallennuksella.

This problem can be solved exactly in polynomial time using earliest deadline first scheduling.
Tämä ongelma voidaan ratkaista polynomiaalisessa ajassa AKS alkulukutestin avulla.

This is a single equation in the unknown c, which can be solved numerically or by asymptotic methods.
Systeemiä voidaan tällöin kuvata viidennen asteen yhtälöllä, jossa tuntemattomana on ja joka voidaan ratkaista numeerisesti.

The particle in a box model is one of the very few problems in quantum mechanics which can be solved analytically, without approximations.
Hiukkanen laatikossa on yksi niistä varsin harvoista kvanttimekaanisista probleemoista, joiden Schrödingerin yhtälö voidaan ratkaista analyyttisesti ilman approksimaatioita.

Disjoint mazes can be solved with the wall follower method, so long as the entrance and exit to the maze are on the outer walls of the maze.
Erilliset (eivät yksinkertaisesti yhdistettyjä) sokkelot voidaan ratkaista yhä seinien avulla seuraavalla menetelmällä, jos sekä sisääntulokohta että ulostulokohta ovat sokkelon ulkoseinillä.

Moreover, these equations have real rather than complex roots, so in principle can be solved by geometric construction: this is because the work all goes on inside a totally real field.
Lisäksi näiden yhtälöiden ratkaisut ovat reaalilukuja, eivät kompleksisia, joten periaatteessa ne voidaan ratkaista geometrisella konstuktiolla, sillä tämä kaikki voidaan suorittaa pelkästään täysin reaalisen kunnan sisällä.

This is entirely equivalent to the characteristic energy (square of the speed at infinity) being 0: C 3 = 0 {\displaystyle C_{3}=0} Barker's equation relates the time of flight to the true anomaly of a parabolic trajectory. t − T = 1 2 p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Where: D = tan(ν/2), ν is the true anomaly of the orbit t is the current time in seconds T is the time of periapsis passage in seconds μ is the standard gravitational parameter p is the semi-latus rectum of the trajectory ( p = h2/μ ) More generally, the time between any two points on an orbit is t f − t 0 = 1 2 p 3 μ ( D f + 1 3 D f 3 − D 0 − 1 3 D 0 3 ) {\displaystyle t_{f}-t_{0}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D_{f}+{\frac {1}{3}}D_{f}^{3}-D_{0}-{\frac {1}{3}}D_{0}^{3}\right)} Alternately, the equation can be expressed in terms of periapsis distance, in a parabolic orbit rp = p/2: t − T = 2 r p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\sqrt {\frac {2r_{p}^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Unlike Kepler's equation, which is used to solve for true anomalies in elliptical and hyperbolic trajectories, the true anomaly in Barker's equation can be solved directly for t.
Tämä on täysin yhtäpitävä sen kanssa, että radan karakteristinen energia eli ratanopeuden neliö kappaleen etäännyttyä äärettömän kauas on nolla: C 3 = 0 {\displaystyle C_{3}=0} Barkerin yhtälö kertoo, kuinka suuri on paraabeliradalla liikkuvan kappaleen luonnollinen anomalia milläkin hetkellä. t − T = 1 2 p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} missä: D = tan(ν/2), ν on radan luonnollinen anomalia, t on se hetki, jolloin luonnollisella anomalialla on kyseinen ervo, T on hetki, jolloin kappale on radan periapsiksessa, μ on standardi gravitaatioparametri, p on radan semi-latus rectum ( p = h2/μ ) Yleisemmin aika, joka kuluu kappaleen siirtyessä yhdestä radan pisteestä toiseen, on t f − t 0 = 1 2 p 3 μ ( D f + 1 3 D f 3 − D 0 − 1 3 D 0 3 ) {\displaystyle t_{f}-t_{0}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D_{f}+{\frac {1}{3}}D_{f}^{3}-D_{0}-{\frac {1}{3}}D_{0}^{3}\right)} Yhtälö voidaan ilmaista myös periapsiksesta mitatun etäisyyen avulla paraabeliradalla rp = p/2: t − T = 2 r p 3 μ ( D + 1 3 D 3 ) {\displaystyle t-T={\sqrt {\frac {2r_{p}^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)} Toisin kuin Keplerin yhtälö, jolla lasketaan luonnolliset anomaliat ellipsi- ja hyperbeliradoilla, Barkerin yhtälön mukainen luonnollinen anomalia voidaan ratkaista suoraan mille tahansa ajanhetkelle 't.