Übersetzung für "is convenient" auf finnisch

Is convenient

• on kätevä

Übersetzungsbeispiele

on kätevä

The adjustment is convenient.
Mukauttaminen on kätevä.

Living on campus is convenient!
Living kampuksella on kätevää!

It is convenient to operate.
Se on kätevä käyttää.

This is convenient for the work.
Tämä on kätevä työtä.

It is convenient and efficient.
Se on kätevä ja tehokas.

Free This is convenient map.
Ilmainen Tämä on kätevä kartta.

The column base is convenient to install.
Sarakepohja on kätevä asentaa.

For the case of rotations about the z-axis only, the spacelike part of the Lorentz matrix reduces to the rotation matrix about the z-axis: ( A ′ 0 A ′ 1 A ′ 2 A ′ 3 ) = ( 1 0 0 0 0 cos ⁡ θ − sin ⁡ θ 0 0 sin ⁡ θ cos ⁡ θ 0 0 0 0 1 ) ( A 0 A 1 A 2 A 3 ) . {\displaystyle {\begin{pmatrix}{A'}^{0}\\{A'}^{1}\\{A'}^{2}\\{A'}^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&\cos \theta &-\sin \theta &0\\0&\sin \theta &\cos \theta &0\\0&0&0&1\\\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}A^{0}\\A^{1}\\A^{2}\\A^{3}\end{pmatrix}}\ .} For two frames moving at constant relative three-velocity v (not four-velocity, see below), it is convenient to denote and define the relative velocity in units of c by: β = ( β 1 , β 2 , β 3 ) = 1 c ( v 1 , v 2 , v 3 ) = 1 c v . {\displaystyle {\boldsymbol {\beta }}=(\beta _{1},\,\beta _{2},\,\beta _{3})={\frac {1}{c}}(v_{1},\,v_{2},\,v_{3})={\frac {1}{c}}\mathbf {v} \,.} Then without rotations, the matrix Λ has components given by: Λ 00 = γ , Λ 0 i = Λ i 0 = − γ β i , Λ i j = Λ j i = ( γ − 1 ) β i β j β 2 + δ i j = ( γ − 1 ) v i v j v 2 + δ i j , {\displaystyle {\begin{aligned}\Lambda _{00}&=\gamma ,\\\Lambda _{0i}&=\Lambda _{i0}=-\gamma \beta _{i},\\\Lambda _{ij}&=\Lambda _{ji}=(\gamma -1){\dfrac {\beta _{i}\beta _{j}}{\beta ^{2}}}+\delta _{ij}=(\gamma -1){\dfrac {v_{i}v_{j}}{v^{2}}}+\delta _{ij},\\\end{aligned}}\,\!} where the Lorentz factor is defined by: γ = 1 1 − β ⋅ β , {\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\boldsymbol {\beta }}\cdot {\boldsymbol {\beta }}}}}\,,} and δij is the Kronecker delta.
Jos rotaatio tapahtuu vain z-akselin ympäri, Lorentzin matriisin paikan­luontoinen osa yksin­kertaistuu rotaatiomatriisiksi z-akselin ympäri: ( A ′ 0 A ′ 1 A ′ 2 A ′ 3 ) = ( 1 0 0 0 0 cos ⁡ θ − sin ⁡ θ 0 0 sin ⁡ θ cos ⁡ θ 0 0 0 0 1 ) ( A 0 A 1 A 2 A 3 ) . {\displaystyle {\begin{pmatrix}{A'}^{0}\\{A'}^{1}\\{A'}^{2}\\{A'}^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&\cos \theta &-\sin \theta &0\\0&\sin \theta &\cos \theta &0\\0&0&0&1\\\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}A^{0}\\A^{1}\\A^{2}\\A^{3}\end{pmatrix}}\ .} Kun kaksi vertailu­järjestelmää liikkuu toistensa suhteen tasaisella nopeudella v (tässä tarkoitetaan tavan­omaista nopeutta kolmi­ulotteisessa avaruudessa, ei jäljempänä määriteltävää neli­nopeutta), on kätevää käyttää suhteellisen nopeuden yksikkönä valon­nopeutta c seuraavasti: β = ( β 1 , β 2 , β 3 ) = 1 c ( v 1 , v 2 , v 3 ) = 1 c v . {\displaystyle {\boldsymbol {\beta }}=(\beta _{1},\,\beta _{2},\,\beta _{3})={\frac {1}{c}}(v_{1},\,v_{2},\,v_{3})={\frac {1}{c}}\mathbf {v} \,.} Täten kun rotaatiota ei ole eli molempien vertailu­järjestelmien koordinaatti­akselit ovat saman­suuntaiset, matriisin Λ komponentit ovat: Λ 00 = γ , Λ 0 i = Λ i 0 = − γ β i , Λ i j = Λ j i = ( γ − 1 ) β i β j β 2 + δ i j = ( γ − 1 ) v i v j v 2 + δ i j , {\displaystyle {\begin{aligned}\Lambda _{00}&=\gamma ,\\\Lambda _{0i}&=\Lambda _{i0}=-\gamma \beta _{i},\\\Lambda _{ij}&=\Lambda _{ji}=(\gamma -1){\dfrac {\beta _{i}\beta _{j}}{\beta ^{2}}}+\delta _{ij}=(\gamma -1){\dfrac {v_{i}v_{j}}{v^{2}}}+\delta _{ij},\\\end{aligned}}\,\!} missä γ {\displaystyle \gamma } on Lorentzin tekijä γ = 1 1 − β ⋅ β , {\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\boldsymbol {\beta }}\cdot {\boldsymbol {\beta }}}}}\,,} ja δij on Kroneckerin delta.